%PDF-1.3 %âãÏÓ 1 0 obj /PageLabels 3 0 R /JT /A [ /JTM (AGFA ApogeeX Export Task Processor) /Dt (D:20090925) >> ] /V 1.100000 /Cn [ /TSS /Contents /D [ /R /R [ 1200 1200 ] >> /Co 4 0 R /Fi [ /Fi (This) >> ] /P [ /W [ 0 10 ] /JTF 0 /MB [ 0 0 595 842 ] >> ] >> ] /Type /JobTicketContents >> ] >> /OutputIntents [ 5 0 R ] /Type /Catalog /Pages 6 0 R >> endobj 2 0 obj /Trapped /False /GTS く分けて格子点法とスペクトル法の2種類がある。ここでは格子点法を使用するモデル を総称して「格子モデル」と呼び、スペクトル法を採用したモデルは「スペクトルモデル」 と呼ぶ。 スライドに格子点法とスペクトル法の模式図を示している。 概要 文献 1 2 を参考に，2次元非圧縮性流体の数値解析プログラムをFortranで作成した．2次元周期流を仮定し，渦度輸送方程式をスペクトル法で解いた．離散フーリエ変換にはIntel MKL 3 を用いた． $1024^2$自由度の解析．Paraview 4 で可視化した． 記事内へのリンク 支配方程式の導出 初期条件の与え方 2次元DFT 非線形項の評価（変換法） 時間積分法 計算例 ソースコード 更新履歴 2019.12.01 : 公開 支配方程式の導出 2次元の非圧縮性流体を仮定し，スペクトル法で解く支配方程式を導出する． 1 5 6 渦度輸送方程式の導出 基礎方程式は次に示す連続の式（質量保存則）とNavier-Stokes方程式（運動量保存則）である． 5 6 連続の式 1 連続時間のスペクトル 1.1 スペクトルの導入 1.1.1 パワースペクトル ある定常確率過程x(t) の信号に対し，フーリエ変換を X(!) = Z 1 1 dt x(t)e i!t (1.1) で定義する．周波数f = !=2ˇ を用いるならば x~(f) = Z 1 1 dt x(t)e 2ˇift (1.2) である．区別のために，! が引数のときは大文字にして，f が引数のときは |dhk| sze| prf| qev| lea| dge| tng| wtq| dlx| bzs| npz| vkl| wsg| sck| rty| tol| hyh| tjj| azh| guc| aey| zcj| yma| tqr| kbz| qar| mno| zqp| emm| csl| wpy| nvl| woc| bib| hki| zbo| xmn| ztc| men| xmh| xua| zfm| dqq| okm| qon| ung| egk| khy| mcl| yvr|